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 $$n=\frac{P_\mathrm{gas}}{A \sigma_\mathrm{crit,a.a.}}$$
-All'aumentare della velocità di rotazione da 8000 a 10000 rpm, le pressioni dei gas possono ritenersi in prima approssimazione costanti; le forze inerziali scalando invece con il quadrato della velocità di rotazione, ossia aumentano di un fattore $(10/8)^2=1.5625$, raggiungendo i 58281.25 N e i -37812.5 N rispettivamente ai //pms.i.// e //pmi.//.
+All'aumentare della velocità di rotazione da 8000 a 10000 rpm, le pressioni dei gas possono ritenersi in prima approssimazione costanti; le forze inerziali scalando invece con il quadrato della velocità di rotazione, ossia aumentano di un fattore $(10/8)^2=1.5625$, raggiungendo i $F_\mathrm{pms,i}^\prime=$58281.25 N e i $F_\mathrm{pmi}^\prime=$-37812.5 N.
 Poiché
@@ Linea 77: / Linea 77: @@
   * le forze inerziali al //pms.i.// superano in modulo le forze al //pms.c.// in avviamento,
 ricalcolo il coeff. $K$ con la formula
-$$K=\frac{1+\frac{-P_\mathrm{gas}}{F_\mathrm{pms,i}^\prime}}{2}= 0.098$$
+$$K=\frac{1+\frac{-P_\mathrm{gas}}{F_\mathrm{pms,i}^\prime}}{2}= 0.102$$
+I diagramma di Goodman a sforzo normale del materiale associa a tale $K$ un valore di tensione critica sostanzialmente invariato rispetto al prececente (sempre nell'intorno dei 590 MPa).
+Si procede quindi al calcolo del coefficiente di sicurezza a questo secondo regime utilizzando la formula
+$$n=\frac{P_\mathrm{pms.i.}^\prime}{A \sigma_\mathrm{crit,a.a.}}$$